量子論におけるブラ・ケット表記

資料種別: 図書

著者: 山崎, 勝義

出版者: 漁火書店

出版年: -

資料形態: デジタル

ページ数・大きさ等: -

NDC: 420

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資料に関する注記

一般注記：: type:text多くの量子力学のテキストに,波動関数の積の積分 ∫Ψm*Ψmdτ (1) がブラ・ケット表記 <Ψm|Ψm> (2) によりシンプルに表すことができると書かれている。その際,ブラ<Ψm|とケット|Ψm> はそれぞれ次のように <Ψm|=Ψm* (3) |Ψ>=Ψm (4) 波動関数...

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書誌情報

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デジタル

資料種別: 図書
タイトル: 量子論におけるブラ・ケット表記
著者・編者: 山崎, 勝義
著者標目: 山崎, 勝義
出版事項: 漁火書店
本文の言語コード: jpn
件名標目: ブラ・ケット表記
状態ベクトル
固有ベクトル
射影演算子
単位演算子
NDC: 420
対象利用者: 一般
一般注記: type:text
多くの量子力学のテキストに,波動関数の積の積分 ∫Ψm*Ψmdτ (1) がブラ・ケット表記 <Ψm|Ψm> (2) によりシンプルに表すことができると書かれている。その際,ブラ<Ψm|とケット|Ψm> はそれぞれ次のように <Ψm|=Ψm* (3) |Ψ>=Ψm (4) 波動関数と対応しており,互いに複素共役な波動関数を表していると説明される(ことが多い)。しかし,この解説に対して下記のような疑問(や要望)は生じないだろうか。 Q1. ブラとケットが互いに複素共役な波動関数を表すとして,その積である式(2)がなぜ積分という意味をもつのだろうか?ブラとケットが組み合わさるときだけ積分の意味をもつというルール3を設けるのだろうか? Q2. 波動関数群が正規直交系4をなすとき,波動関数自身の内積が1,異なる波動関数間の内積が0であることを, ∫Ψm*Ψmdτ=<Ψm|Ψm>=1 (5) ∫Ψm*Ψndτ=<Ψm|Ψn>=0 (6) と表す。式(5)や式(6)の左辺の積分は数学(代数学)の内積の定義を満たすから,波動関数もベクトルであるといえるが,波動関数がベクトル的に扱えることや“直交"することをもう少し(数ベクトルや幾何ベクトルのように)直感的に理解することはできないだろうか?本書は,上記2点に関連してブラ・ケット表記の意味を理解し,その有効性と威力を活用するために書かれたmonographである
第6版第2刷
記録形式（IMT）: application/pdf
一次資料へのリンクURL: http://ir.lib.hiroshima-u.ac.jp/files/public/3/34675/20211109111908624404/Refbracket_6(2).pdf
http://ir.lib.hiroshima-u.ac.jp/files/public/3/34675/20211109111908624404/Refbracket_6(2).pdf
オンライン閲覧公開範囲: 限定公開
関連情報: 第2版第6刷(2013)
第3版第1刷(2014)
第3版第2刷(2017)
第3版第3刷(2018)
第3版第4刷(2019)
第3版第5刷(2020)
第6版第1刷(2021)
http://home.hiroshima-u.ac.jp/kyam/pages/results/monograph/
連携機関・データベース: 国立情報学研究所 : 学術機関リポジトリデータベース（IRDB）（機関リポジトリ）
https://irdb.nii.ac.jp
提供元機関・データベース: 広島大学 : 広島大学学術情報リポジトリ